Раби метод




НазваниеРаби метод
страница19/19
Дата конвертации30.11.2012
Размер2.27 Mb.
ТипДокументы
1   ...   11   12   13   14   15   16   17   18   19
РОМБИЧЕСКАЯ АНТЕННА, прово­лочная антенна в виде ромба, стороны к-рого велики по сравнению с длиной волны. К одному из острых углов под­ключено сопротивление, равное волно­вому сопротивлению среды (для полу­чения волны тока, близкой к бегущей),



а к другому — линия передачи. Р. а. имеет однолепестковую диаграмму на­правленности, вытянутую вдоль боль­шой диагонали ромба (см. рис.). Р. а. широкополосна, применяется как приёмная антенна в линиях радио­связи на коротких волнах.

РОСЫ ТОЧКА, темп-ра (Tт.р.), до к-рой должен охладиться воздух, чтобы находящийся в нём водяной нар достиг состояния насыщения (при данной влажности воздуха и неизм. давлении; рис.). При достижении Р. т. в воздухе или на предметах, с к-рыми он соприкасается, начинается конденсация водяного пара. Р. т.

649


может быть вычислена по значениям темп-ры и влажности воздуха или определена непосредственно конденсац. гигрометром. При относит. влаж­ности воздуха r=100% Р. т. совпада­ет с темп-рой воздуха (r определяется отношением давления водяного пара



Положение точки росы на диаграмме зави­симости давления р насыщения водяного пара от темп-ры T: АВ — кривая насыще­ния водяного пара; r=CD/BD=pC/pB— относит. влажность воздуха; Pт.р. — точка росы для водяного пара, находящегося в со­стоянии С (при темп-ре Т и давлении р).

к давлению пара, насыщающего воз­дух при той же темп-ре). При r<100% Р. т. всегда ниже фактич. темп-ры воздуха. Так, при темп-ре воздуха 15°С и относит. влажности (%) 100, 80, 60, 40 Р. т. оказывается равной 15,0; 11,6; 7,3; 1,5°С.

РОТАТОР [от лат. roto — вращаю(сь)] в физике, механич. система, состоящая из материальной точки массы , удерживаемой с помощью невесомого жёсткого стержня на пост. расстоянии r от неподвижной в пр-ве точки О — центра Р. (или система таких точек, вращающихся вокруг общей оси с одинаковой частотой). В классич. механике возможное дви­жение для Р.— вращение вокруг точ­ки О. Энергия Р. ξ=М2/2I, где М — его момент кол-ва движения, I момент инерции.

В квантовой механике состояния Р. характеризуются определ. дискр. значениями квадрата орбит. момента кол-ва движения М2l=ћ2l(l+1) и его проекции Mlz=mћ на ось кванто­вания z, где l=0, 1,2,.. .— орбит. квантовое число, m=l, l-1,. . ., — l — магнитное квантовое число. Воз­можные значения энергии Р. равны: ξ=ћ2l(l+1)/2I. Р. играет большую роль как идеализир. модель при опи­сании вращат. движения молекул и ядер. Так, энергетич. состояния вра­щения молекулы как целого (ротац., или вращат., спектр) описываются ф-лой для энергии квант. Р.

РОТАЦИОННЫЕ СПЕКТРЫ, то же, что вращательные спектры.

РОТОН, квазичастица, соответствую­щая элементарному возбуждению в сверхтекучем гелии с импульсом p = p0~=1,9108 ћ и энергией:

ξ=+(p-p0)2/2.

Для 4Не =8,6 К, =0,16 m, где т — масса атома 4Не. Р. и фононы соответствуют разным участкам еди­ного дисперсии закона (см. рис.).



Р. проявляются при темп-ре Т > 0,6К и обусловливают экспоненциально зависящие от тем­пературы слагае­мые теплоёмкости, энтропии норм. плотности и др. Кинетич. свойства сверхтекучего 4Не (вязкость, поглоще­ние звука и т. д.) объясняются столк­новениями и взаимными превращени­ями Р. и фононов (см. Сверхтекучесть, Квантовая жидкость, Гелий жидкий).

РОША ПРЕДЕЛ [по имени франц. астронома Э. Роша (Е. Roche)], пре­дельная эквипотенц. поверхность, определяющая наибольшие возможные размеры компонентов тесной двойной звёздной системы (пары) при сохране­нии системой устойчивости. Тесными двойными наз. звёздные системы, у к-рых расстояние между компонен­тами сравнимо с суммой радиусов звёзд и между звёздами возможен об­мен массой. Для тесных систем ста­новятся существенными приливные гравитац. эффекты и центробежные силы. В системе координат, вращаю­щейся вместе с линией, соединяющей звёзды, поверхности равного потен­циала наз. поверхностями Роша (по­тенциал здесь включает как гравитац., так и центробежные силы). Внутр. поверхности Роша мало отличаются от сфер, охватывающих каждую звезду отдельно.




Тесные двойные звёз­ды: а — разделённые; б - полуразделён­ные; в — контактные.

Сплошная линия — предельная поверхность Роша; штриховые линии — внеш. и внутр. поверхности Роша; заштрихованы объёмы, занимаемые звёздами.


Предельной поверхностью Роша (Р. п.) наз. пара поверхностей, соприкасающихся между собой в одной точке (внутр. точка Лагранжа) и напоминающих в совокупности песоч­ные часы (рис.). Положение внутр. точки Лагранжа зависит от отношения масс звёзд, она ближе к менее массив­ной звезде. Затраты энергии на пере­ход ч-ц из окрестности одной звезды через внутр. точку Лагранжа внутрь предельной поверхности Роша 2-й звезды меньше, чем при переходах к.-л. др. путём. Поэтому в тесной двойной системе, в к-рой одна звезда заполняет предел Роша, происходит перетекание в-ва от одной звезды к другой. Если 2-я звезда системы явл. нейтронной, то из-за происходящей

на неё аккреции в-ва она может быть рентг. пульсаром.

• Мартынов Д. Я., Курс общей астрофизики, 2 изд., М., 1971; Курс астро­физики и звездной астрономии, т. 2, М., 1962.

РУБИН, кристалл корунда Аl2О3, в к-ром часть (от сотых долей до 2%) атомов А1 заменена парамагн. атомами Cr3+ (см. Изоморфизм). Точечная группа симметрии 3 т, Тпл=2020—2040°С, плотность 3,92 г/см3, твёрдость по шкале Мооса 9. Обла­дает оптич. анизотропией (двойное лучепреломление, для =58,9 нм n0=1,768, nе=1,760), а также ани­зотропией тепловых, механич. и др. св-в. Р. применяется как лазерный материал (см. Твердотельные лазеры). Из Р. делают опорные камни для часов, хронометров, нитеводителей для тек­стильной и химической промышлен­ности и др.

РУПОР (голл. гоерег, от roepen — кричать), расширяющаяся труба, обычно круглого или прямоугольного сечения. Р., приставленный к излуча­телю звука, концентрирует звук. энергию в направлении своей оси в пределах нек-рого телесного угла и увеличивает мощность излучения бла­годаря улучшению условий согласо­вания излучателя с окружающей сре­дой. Применяется в рупорных громко­говорителях и в мегафонах.

РУПОРНАЯ АНТЕННА, антенна в виде отрезка радиоволновода, расши­ряющегося к открытому концу. Форма раскрыва рупора выбирается в соответствии с требуемой диаграммой направленности (рис.). Согласование Р. а. с открытым пр-вом определяется размером раскрыва, формой и длиной рупора.



РЫЧАГ, простейший механизм, поз­воляющий меньшей силой уравнове­сить большую; представляет собой тв. тело, вращающееся вокруг непод­вижной опоры. Основное св-во Р. (любой формы) выражается равенст­вом Ph1=Qh2 (.рис.), где Р и Q — приложенные силы, h1 и h2 — рас­стояния по перпендикулярам, опу­щенным из точки опоры Р. на линии действия сил (плечи сил). Если опора располагается между точками прило­жения сил, то это Р. 1-го рода (рис., о). Если же обе силы прило­жены с одной стороны опоры, то это Р. 2-го рода (рис., б). Для равнове­сия Р. 1-го рода силы должны быть направлены в одну сторону, а для равновесия Р. 2-го рода — в разные

650




стороны. Теория равновесия Р. под действием сил тяжести была дана Архимедом, а общее условие равнове­сия франц. учёным Р. П. Вариньоном в 1687. Часто Р. используют в кач-ве простейшего подъёмного при­способления.

РЭЛЕЕВСКОЕ РАССЕЯНИЕ, коге­рентное рассеяние света на оптич. неоднородностях, размеры к-рых зна­чительно меньше длины волны воз­буждающего света. В отличие от флуоресценции, происходящей с ча­стотами собств. колебаний эл-нов, возбуждённых световой волной, Р. р. происходит с частотами колебаний возбуждающего света.

РЭЛЕЯ ВОЛНЫ, упругие волна, распространяющиеся в тв. теле вдоль его свободной границы и затухающие с глубиной. Их существование было предсказано англ. физиком Дж. У. Рэлеем (J. W. Rayleigh) в 1885. Примеры Р. в.— волны на земной поверхности, возникающие при зем­летрясениях; УЗ волны, применяемые для контроля поверхностного слоя разл. деталей и образцов материалов. Толщина слоя локализации Р. в. составляет (1 — 2) длины волны . На глубине плотность энергии в волне и 0,05 плотности у поверхно­сти. Движение ч-ц в Р. в. происходит по эллипсам, большая полуось к-рых перпендикулярна поверхности тв. тела, а малая — параллельна направ­лению распространения волны. Фа­зовая скорость Р. в. меньше фазовых скоростей продольных и сдвиговых волн.

В анизотропных средах структура и св-ва Р. в. зависят от типа анизотро­пии и направления распространения волн, причём имеются такие среды, напр. кристаллы триклинной сингонии, в которых Р. в. вообще не могут существовать. Иногда под Р. в. понимают поверхностные волны более общего типа, возникаю­щие на границе твёрдого тела с жидкостью и на границе системы твёрдых или жидких слоев с тв. полупространством.

• Викторов И. А., Звуковые по­верхностные волны в твердых телах, М., 1981.

РЭЛЕЯ ЗАКОН рассеяния света, гла­сит, что интенсивность I рассеивае­мого средой света обратно пропорц. 4-й степени длины волны  падающего света (I ~-4) в случае, когда среда состоит из частиц-диэлектриков, раз­меры к-рых много меньше К. Установ­лен Дж. У. Рэлеем в 1871. См. Рассея­ние света.

РЭЛЕЯ ЗАКОН НАМАГНИЧИВА­НИЯ, установленная англ. физиком Дж. У. Рэлеем (1887) зависимость намагниченности J (или магнитной индукции В) ферромагнетиков от на­пряжённости магн. поля Н в слабых полях (когда напряжённость поля, действующего на образец, много мень­ше коэрцитивной силы Нс). Р. з. н. может быть выражен след. ф-лами: а) для кривой первого намагничивания J=обрH ±RH2, где обр — обра­тимая магнитная восприимчивость, к-рая характеризует обратимую линейную часть процесса, R — по­стоянная Рэлея, характеризующая необратимые нелинейные процессы намагничивания; б) для восходящих и нисходящих петель гистерезисе |J|=обр|H|+R|H|2/2, где |J| и | H | — абс. величины приращений J и Н. Р. з. н. выполняется не только вблизи размагнич. состояния (J=0, H=0), но и при др. исходных значе­ниях J или В, лишь бы значение Н и его изменение H были бы малыми по сравнению с Нс. При этом пара­метры обр и R меняются. Вблизи размагнич. состояния обр совпадает с обратимой начальной магн. восприим­чивостью а и обусловлена обрати­мыми смещениями границ между до­менами. При исходных J0 и H0 значение обрa но обр и в этом случае определяется обратимыми про­цессами смещения доменных границ. Параметр R характеризует необрати­мые смещения доменных границ.

Область применимости Р. з. н. для различных магн. материалов соответ­ствует значениям H от неск. мЭ (фер­риты) до неск. эрстед (перминвары, см. Магнитные материалы).

• В о н с о в с к и й С. В., Магнетизм, М., 1971.

О. В. Росницкий.

РЭЛЕЯ КРИТЕРИЙ, условие, вве­дённое Дж. У. Рэлеем, согласно к-рому изображение двух близлежа­щих точек можно видеть раздельно, если расстояние между центрами диф­ракц, пятен каждого из изображений не меньше радиуса первого тёмного дифракц. кольца. Подробнее см. в ст. Разрешающая способность.

РЭЛЕЯ — ДЖИНСА ЗАКОН ИЗЛУ­ЧЕНИЯ, закон распределения энер­гии в спектре излучения абсолютно чёрного тела в зависимости от темп-ры:

u=(82/c3)kT,

где u — плотность излучения, соот­ветствующая частоте v. P.— Д. з. и. был выведен в 1900 Дж. У. Рэлеем из классич, представлений о равномерном распределении энергии по степеням свободы. В 1905—09 англ. учёный Дж. Джинс (J. Jeans), применив ме­тоды классич. статистич. физики к волнам в полости, пришёл к той же ф-ле, что и Рэлей. Р.— Д. з. и. хорошо согласуется с экспериментом лишь для малых v (в длинноволновой обла­сти спектра). С ростом v энергия излу­чения по Р.— Д. з. и. вопреки опыту должна неограниченно расти, дости­гая чрезвычайно больших значений в далёкой УФ области спектра (т. н. у л ь т р а ф и о л е т о в а я к а т а с т р о ф а). Распределение энер­гии в спектре абсолютно чёрного тела, справедливое для всего спектра, получается только на основе квант. представлений (см. Планка закон излучения). Р.— Д. з. и. явл. частным случаем закона Планка для малых v; его применяют при рассмотрении достаточно длинноволнового излуче­ния и в тех случаях, когда не требу­ется высокая точность вычислений.

• П л а н к М., Теория теплового излу­чения, пер. с нем., Л.— М., 1935; Ш п о л ь с к и й Э. В., Атомная физика, 6 изд., т. 1, М., 1974.
1   ...   11   12   13   14   15   16   17   18   19

Похожие:

Раби метод iconФизика, 11 класс Гаврилов Андрей Владимирович, двггу
При решении задач, в которых необходимо провести расчет электрической цепи, наиболее часто используются следующие методы: метод свертывания,...

Раби метод iconКурс: 4 Тип: курсовая работа Прибыль и ее роль в рыночной экономике Содержание
Метод прямого счета, аналитический метод и метод совмещенного расчета

Раби метод icon16. Численные методы решения систем конечных уравнений (метод итераций, метод Ньютона). Метод Ньютона (метод касательных или метод линеаризации)
Численные методы решения систем конечных уравнений (метод итераций, метод Ньютона)

Раби метод icon1 Лангитюдний метод це: форма контролю вид контролю метод поздовжнього зрізу метод поперечного зрізу Правильный ответ: c 2
Який з термінів означає кількісні техніки, що базуються на об'єктив┐ному реєструванні дій піддослідного

Раби метод icon-
Взбранной Воеводе, Заступнице нашей, взирающе на первописанный образ Твой, хвалебное пение воспеваем Ти раби Твои, Богомати. Ты же,...

Раби метод iconВопросы для подготовки к экзамену по дисциплине «Анализ финансовой отчетности»
Методологическая основа финансового анализа: метод абсолютных, относительных и средних величин, метод сравнения, вертикальный анализ,...

Раби метод iconАкафист Пресвятой Богородице пред Ея иконой, именуемой «Всецарица»
Новоявленней Твоей иконе предстояще вернии умильно, воспеваем Ти, Всецарице, раби Твои; ниспосли цельбы к Тебе притекающим ныне рабом...

Раби метод iconЛекция 3 Образовательные технологии «Кейс-стади» и«Дебаты»
Метод case-study или метод конкретных ситуаций (от английского case – случай, ситуация) – метод активного проблемно-ситуационного...

Раби метод iconРаби Нахман из Браслава. Рассказы о необычайном По изд.: Рассказы о необычайном

Раби метод iconЛабораторная работа №1 Экспериментальная проверка основных законов токопрохождения
Цель работы – изучение основных методов расчета сложной линейной цепи при постоянном токе: метод контурных токов (мкт), метод узловых...


Разместите кнопку на своём сайте:
lib.convdocs.org


База данных защищена авторским правом ©lib.convdocs.org 2012
обратиться к администрации
lib.convdocs.org
Главная страница