Раби метод




НазваниеРаби метод
страница9/19
Дата конвертации30.11.2012
Размер2.27 Mb.
ТипДокументы
1   ...   5   6   7   8   9   10   11   12   ...   19
РАССЕЯНИЯ КОЭФФИЦИЕНТ в оп­тике, безразмерное отношение потока излучения, рассеиваемого данным те­лом, к падающему на него потоку из­лучения. См. также Рассеяние света.

РАССЕЯНИЯ ПОКАЗАТЕЛЬ среды в оптике, величина, обратная расстоя­нию, на к-ром поток излучения в виде параллельного пучка лучей ослабля­ется за счёт рассеяния света в среде в 10 (десятичный Р. п.) или в е (нату­ральный Р. п.) раз. Р. п. существенно зависит от , (частоты ) рассеиваемого оптического излучения. См. Рассеяние света.

РАСТР (растровая система) (от лат. rastrum — грабли, мотыга), система, состоящая из большого числа одно­типных элементов (отверстий, линз, призм, частичек в-ва и т. д.), опреде­лённым образом расположенных на к.-л. поверхности и служащая для структурного преобразования направ­ленного пучка света. В зависимости от вида элементов Р. подразделяются на щелевые, линзовые, призматические и т. д. Поверхность Р. может быть плос­кой, конич., сферич. и др. формы. По хар-ру распределения растровых элементов различают Р. р е г у л я р н ы е, в к-рых элементы расположены в определённом порядке, и н е р е г у л я р н ы е. Регулярные Р. подразде­ляются на параллельные, радиальные, круговые, сотовые (гексагональные) и др. Р. с элементами, не изменяющими хода падающих на них лучей, наз. механическими (щелевые). Р., фоку­сирующие лучи, наз. о п т и ч е с к и м и (зеркальные, линзовые). По хар-ру вз-ствия со световым пучком Р. подразделяются на светопропускающие (прозрачные Р.) и светоотражаю­щие (отражающие Р.). Наиб. широко применяются оптич. плоские Р. со сферич., цилиндрич. или конич. лин­зовыми элементами.

На практике используются следую­щие осн. св-ва Р.: м н о ж а щ е е, позволяющее получать большое число одинаковых оптич. изображений одного и того же предмета (рис.); а н а л и з и р у ю щ е е, заключающееся в способности Р. разлагать оптич. изоб­ражение на большое число элем. частей (точек, линий и т. п.); и н т е г р и р у ю щ е е, обратное анализирую­щему, определяющее способность Р. воссоздавать одно (целостное) пространств. изображение предмета из его элем. частей.



Схема, поясняющая множащее св-во растра. Растр позволяет получать изображение объекта в пр-ве изображений (на экране) и в пр-ве предметов.


Р. применяется в полиграфии для печатания полутоновых чёрно-белых и цветных изображений; в фотографии — для получения стереоскопич. и (или) цветных изображений; в науч. фото­графии, напр. для высокоскоростной растровой фоторегистрации, и во мн. др. областях науки и техники.

Осн. методы изготовления Р.— механический и фотографический. Первый состоит в прессовке или отлив­ке пластмассы (часто на стеклянной подложке) с помощью заранее подготовл. матрицы. При фотогр. методе растры изготавливают путём задубливания светочувствит. желатины, поли­той на стекло.

• Валюс Н.А., Растровые оптиче­ские приборы, М., 1966.

РАСТРОВЫЙ ЭЛЕКТРОННЫЙ МИК­РОСКОП, см. Электронный мик­роскоп.

РАСТЯЖЕНИЕ (сжатие), простейшая деформация, возникающая в призматич. брусе, когда к его концу (торцу) приложена система сил, приводящая к силе F, направленной вдоль оси бру­са. При Р. поперечные сечения оста­ются плоскими, а норм. напряжения а в поперечном сечении распределены равномерно и равны: =F/S, где S — площадь поперечного сечения. Удли­нение l бруса длины l при упругих деформациях определяется ф-лой l= Fl/ES, где ES — жёсткость при Р., Е — модуль упругости. При удли­нении бруса его поперечное сечение уменьшается. Отношение относит. уменьшения поперечного сечения ' к относит. удлинению  упругого бруса численно равно к о э ф ф и ц и е н т у П у а с с о н а v. Зависи­мость между  и  служит механич. хар-кой материала; она находится из

625


опытов на испытат. машинах. В пре­делах линейной упругости . Если 0 больше предела текучести s, за­висимость между  и  более сложная (см. Пластичность).

И. В. Кеппен.

РАСХОД жидкости (газа), количество жидкости (газа), протекающее в еди­ницу времени через поперечное сече­ние потока. Если кол-во в-ва измеря­ется по объёму протекающей жидко­сти, то Р. наз. объёмным (Q0), если же по массе жидкости, то массовым (Qм). Для установившегося потока Р. опре­деляется выражениями Q0=vS и Qм=Q0, где S — пл. поперечного сечения потока,  — плотность в-ва, v — ср. скорость в сечении. Для пото­ка, протекающего по трубопроводу, объёмный Р. несжимаемой жидкости постоянен во всех сечениях, а для сжимаемой жидкости неизменен вдоль потока массовый Р.

РАСХОДИМОСТИ, краткое наимено­вание матем. трудностей аппарата квантовой теории поля (КТП), заклю­чающихся в том, что выражения для нек-рых наблюдаемых на опыте физ. величин, вычисленные по теории воз­мущений, получаются бесконечно боль­шими. Существуют два типа Р.: инф­ракрасные Р., возникающие при ин­тегрировании по четырёхмерным им­пульсам р (т. е. трёхмерным импуль­сам и энергиям) в области малых р, и ультрафиолетовые Р.— в области больших р. Инфракрасные Р. типичны для вз-ствий, в к-рых участвуют без­массовые дальнодействующие поля, напр. электромагнитное, и отражают трудности классич, электродинамики, обусловленные медл. спаданием эл.-магн. потенциалов на больших рас­стояниях от источника. Ультрафиоле­товые Р. присущи всем вз-ствиям релятив. полей и обусловлены их лока­льным хар-ром (см. Локальное взаимо­действие). Эти Р. явл. отражением и обобщением трудностей классич. элек­тродинамики при описании точечных зарядов (напр., бесконечная собств. энергия точечного эл-на). Наличие ультрафиолетовых Р. в своё время было значит. препятствием для разви­тия КТП, в частности квантовой элек­тродинамики. Корректная их трак­товка и исключение из теор. выраже­ний для наблюдаемых на опыте вели­чин стали возможными в результате создания в кон. 40-х гг. метода пере­нормировок.

Д. В. Ширков.

РЕАКТОР-РАЗМНОЖИТЕЛЬ (бридер), ядерный реактор, в к-ром число образовавшихся делящихся ядер боль­ше числа уничтоженных, т. е. осуще­ствляется расширенное воспроизводст­во делящихся ядер. Циклы воспроиз­водства осн. на двух группах ядерных реакций. В ураново-плутониевом цик­ле неделящееся медленными нейтро­нами ядро 238U превращается в деля­щееся ядро 239Pu:



Р.-р. характеризуется коэфф. воспро­изводства Кв — отношением скорости образования делящихся ядер к ско­рости уничтожения. Для получения Kв>1 необходимо, чтобы на одно поглощение нейтрона ядром 239Pu при­ходилось больше двух рождающихся нейтронов (>2). Из-за поглощения нейтронов в конструкц. материалах и продуктах деления необходимо >2,2—2,3 (см. Ядерные цепные реак­ции). Когда ядро 239Pu поглощает медленный нейтрон, возникает =2,0 нейтрона; если оно поглощает быстрый нейтрон (500 кэВ), =2,7 нейтрона. Ядра 238U делятся нейтронами с энер­гией ξ>1,5 МэВ; возникшие при этом нейтроны (~2,5) вносят дополнит. вклад в Кв. Наиболее перспективными оказались Р.-р. на быстрых нейтро­нах с уран-плутониевым циклом: Кв=1,2—1,6. Пока в реакторах на быстрых нейтронах используют в ка­честве горючего 239U, но в будущем в них будет сжигаться смесь 238U и 239Pu.

В ториевом цикле ядро неделящего­ся 232Th, захватывая нейтрон, пре­вращается в итоге в делящееся ядро

233U:



Для Р.-р. на тепловых нейтронах и ториево-урановом цикле Kв=1,0 —1,1. Для получения необходимого кол-ва 233U реактор должен начать работу на 235U или 239Pu.

В Р.-р. активная зона окружена слоем из воспроизводящего вещест­ва, наз. зоной воспроизводства. Через реактор прокачивается жидкий Na, к-рый практически не замедляет бы­стрых нейтронов, но хорошо отводит тепло. Проектируемые Р.-р. с гелиевым теплоносителем будут обладать наивысшими Кв. Мощность Р.-р. может регулироваться перемещением стержней с 238U.

Если ядерные реакторы на тепло­вых нейтронах могут «сжечь» 0,5—1% урана, то использование Р.-р. увели­чивает это число в десятки раз. Тем самым создаётся более надёжная сы­рьевая база для развития ядерной энергетики.

• Сиборг Г., Блум Д., Быстрые бридерные реакторы, пер. с англ., «УФН», 1972, т. 106, в. 1, с. 85—99; Казачковский О. Д. [и др.], Программа и состоя­ние работ по быстрым реакторам в СССР, «Атомная энергия», 1977, т. 43, №5, с. 343; Петросьянц А. М., Ядерная энерге­тика, 2 изд., М., 1981.

А. Д. Галанин.

РЕАКЦИИ СВЯЗЕЙ, для связей, осу­ществляемых с помощью к.-н. тел (см. Связи механические),— силы воздей­ствия этих тел на точки механич. си­стемы. В отличие от активных сил, Р. с. явл. величинами заранее неизвестными; они зависят не только от вида связей, но и от действующих на систему активных сил, а при движе­нии — ещё и от закона движения си­стемы и определяются в результате решения соответствующих задач ме­ханики.

Направления Р. с. в нек-рых случа­ях определяются видом связей. Так, ес­ли в силу наложенных связей точка



Рис. 1. Примеры связей R, наложенных на тело Р: а — гладкая поверхность; б — гладкая опора; в — нерастяжимая гибкая нить.



Рис. 2. Примеры реакции связи: а — с дву­мя, б — с тремя неизвестными составляю­щими.


системы вынуждена всё время оставать­ся на заданной гладкой (лишённой тре­ния) поверхности, то Р. с. R направ­лена по нормали n к этой поверхности (рис. 1). На рис. 2 показаны: а -гладкий цилиндрич. шарнир (подшип­ник), для к-рого неизвестны две (Rx и Ry), и б — гладкий сферич. шарнир, 'для к-рого неизвестны все три (Rx, Ry, Rz) составляющие P. c. Для шероховатой поверхности Р. с. имеет две составляющие: нормальную и касательную, называемую силой трения.

В общем случае при решении задач динамики пользуются принципом освобождаемости, т. е. несвободную ме­ханич, систему рассматривают как свободную, прилагая к её точкам нек-рые силы, подобранные так, чтобы во всё время движения системы выполня­лись условия, налагаемые на неё связями; эти силы и наз. Р. с.

С. М. Тарг.

РЕАКЦИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ (радиа­ционное трение), сила, действующая на электрон или др. заряженную частицу со стороны создаваемого им поля электромагнитного излучения. Движение заряда с ускорением приво­дит к излучению эл.-магн. волн, поэто­му система движущихся с ускорением зарядов не явл. замкнутой — в ней не сохраняются энергия и импульс, Такая система ведёт себя как меха­нич. система при наличии сил трения (диссипативная система), к-рые вво­дятся для описания факта несохране­ния энергии в системе вследствие её вз-ствия со средой. Аналогично пере­дачу энергии (и импульса) заряж ч-цей эл.-магн. полю излучения можно

626


описать как «лучистое трение». Зная теряемую в ед. времени энергию (ин­тенсивность излучения; см. Излуче­ние), можно определить силу трения. Для эл-на, движущегося в огранич. области пр-ва со ср. скоростью, малой по сравнению со скоростью света в вакууме с, сила трения выражается ф-лой (полученной впервые голл. фи­зиком X. Лоренцем): F=(2e2/3c3)da/dt, где а — ускорение. Р. и. при­водит к затуханию колебаний заряда, что проявляется в уширении спектр. линии излучения (т. н. естеств. ши­рина линии).

Р. и. представляет собой часть силы, действующей на заряд со стороны созданного им эл.-магн. поля (само­действия). Необходимость её учёта приводит к принцип. трудностям, тесно связанным с проблемой структу­ры эл-на, природы его массы и др. При строгой постановке задачи следует рассматривать динамич. систему из зарядов и эл.-магн. поля, к-рая описы­вается двумя системами ур-ний: ур-ниями движения ч-ц в поле и ур-ния­ми поля, определяемого расположе­нием и движением заряж. ч-ц. Однако практически имеет смысл лишь приб­лижённая постановка задачи методом последоват. приближений. Напр., сна­чала находится движение эл-на в за­данном поле (без учёта собств. поля), затем — поле заряда по его заданному движению и далее, в кач-ве поправ­ки,— влияние этого поля на движение заряда, т. е. Р. и. Такой метод даёт хорошие результаты для излучения с длиной волны >>r02/mc2 (где m — масса эл-на, r0210-13 см — его «классич. радиус»). Реально уже при  порядка комптоновской длины волны эл-на ћ/mc~10-11 см необходимо учитывать квантовые эффекты. По­этому приближённый метод учёта Р. и. справедлив во всей области приме­нимости классической электродина­мики.

В квант. электродинамике — тот же подход к проблеме (осн. на методе по­следоват. приближений, т. е. методе возмущений теории), но её методы позволяют учесть Р. и. практически с любой степенью точности, причём не только «диссипативную» часть Р. и. (обусловливающую уширение спектр. линий), но и «потенц.» часть — эфф. изменение внеш. поля, в к-ром движет­ся эл-н. Это проявляется в изменении уровней энергии, а также эфф. сече­ний процессов столкновений ч-ц (см. Сдвиг уровней, Радиационные поправ­ки).

• Л а н д а у Л. Д., Л и ф ш и ц Е. М., Теория поля, 6 изд., М., 1973 (Теоретиче­ская физика, т. 2).

В. Б. Берестецкий.

РЕАЛЬНЫЙ ГАЗ, газ, св-ва к-рого (в отличие от идеального газа) зависят от вз-ствия молекул. В обычных ус­ловиях, когда ср. потенц. энергия межмолекулярного взаимодействия много меньше ср. кинетич. энергии молекул, св-ва Р. г. и идеального раз­личаются незначительно (см. Газ).

Св-ва этих газов резко различны при высоких давлениях и низких темп-рах, когда начинают проявлять­ся квант. эффекты.

РЕВЕРБЕРАЦИОННАЯ КАМЕРА, по­мещение для акустич. измерений, в к-ром звук по возможности полностью отражается от ограждающих поверх­ностей и в каждой точке к-рого звук. давление в среднем одинаково, а приход звук. волн с разных направ­лений равновероятен. Для увеличения отражения внутр. поверхность Р. к. облицовывают материалами с мин. звукопоглощением. Диффузность звук. поля достигается неправильностью формы Р. к., созданием неровностей на стенах, а также развешиванием в случайном порядке отражающих эле­ментов. Обычно Р. к. изолируют от внеш. шумов и вибраций.

В Р. к. производят измерения ко­эфф. звукопоглощения материалов, градуировку измерит. микрофонов и шумомеров, измерения мощности из­лучения громкоговорителей, акустич. излучения машин и др. источников шума, субъективные исследования слуха. Две смежные Р. к. с общим проёмом в одной из стен применяются для изучения звукоизолирующих св-в разл. материалов и конструкций в архитектурной и строит. акустике. Качество Р. к. характеризуется вре­менем реверберации и равномерностью звук. поля.

• Блинова Л. П., Колесни­ков А. Е., Ланганс Л. Б., Акусти­ческие измерения, М., 1971.

1   ...   5   6   7   8   9   10   11   12   ...   19

Похожие:

Раби метод iconФизика, 11 класс Гаврилов Андрей Владимирович, двггу
При решении задач, в которых необходимо провести расчет электрической цепи, наиболее часто используются следующие методы: метод свертывания,...

Раби метод iconКурс: 4 Тип: курсовая работа Прибыль и ее роль в рыночной экономике Содержание
Метод прямого счета, аналитический метод и метод совмещенного расчета

Раби метод icon16. Численные методы решения систем конечных уравнений (метод итераций, метод Ньютона). Метод Ньютона (метод касательных или метод линеаризации)
Численные методы решения систем конечных уравнений (метод итераций, метод Ньютона)

Раби метод icon1 Лангитюдний метод це: форма контролю вид контролю метод поздовжнього зрізу метод поперечного зрізу Правильный ответ: c 2
Який з термінів означає кількісні техніки, що базуються на об'єктив┐ному реєструванні дій піддослідного

Раби метод icon-
Взбранной Воеводе, Заступнице нашей, взирающе на первописанный образ Твой, хвалебное пение воспеваем Ти раби Твои, Богомати. Ты же,...

Раби метод iconВопросы для подготовки к экзамену по дисциплине «Анализ финансовой отчетности»
Методологическая основа финансового анализа: метод абсолютных, относительных и средних величин, метод сравнения, вертикальный анализ,...

Раби метод iconАкафист Пресвятой Богородице пред Ея иконой, именуемой «Всецарица»
Новоявленней Твоей иконе предстояще вернии умильно, воспеваем Ти, Всецарице, раби Твои; ниспосли цельбы к Тебе притекающим ныне рабом...

Раби метод iconЛекция 3 Образовательные технологии «Кейс-стади» и«Дебаты»
Метод case-study или метод конкретных ситуаций (от английского case – случай, ситуация) – метод активного проблемно-ситуационного...

Раби метод iconРаби Нахман из Браслава. Рассказы о необычайном По изд.: Рассказы о необычайном

Раби метод iconЛабораторная работа №1 Экспериментальная проверка основных законов токопрохождения
Цель работы – изучение основных методов расчета сложной линейной цепи при постоянном токе: метод контурных токов (мкт), метод узловых...


Разместите кнопку на своём сайте:
lib.convdocs.org


База данных защищена авторским правом ©lib.convdocs.org 2012
обратиться к администрации
lib.convdocs.org
Главная страница